光量子阱单滤波、 多通道开关

第33卷第8期2004年8月

光 子 学 报Vol.33No.8August2004

光量子阱单滤波、多通道开关

胡水龙1 徐旭明2,**于天宝2

(1南昌大学材料科学研究所,南昌330047)

(2南昌大学物理系,南昌330047)

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摘 要 在对称的光学厚度为1/4波长光子晶体体系中插入另一光学厚度为半波长的光子晶体形

成光量子阱1通过控制入射光强可微小地改变此含缺陷光子晶体材料的介电常数,从而可形成高效的多通道光学开关,同时位于中心频率处的EM波保持高透射1研究表明该光学开关的阈值随缺陷光子晶体的层数增加而减小1

关键词 光子晶体;局域;光开关;阈值

中图分类号 O734 文献标识码 A

0 引言

光子晶体是按照晶体的对称性制备的周期性介电结构[1,2],利用这种周期性介电材料形成光子带隙的特性,光子晶体可用来制作光学开关、光滤波器、光波导、光学延迟线等等1像晶体中的杂质或缺陷会在禁带中形成杂质能级一样,若在光子晶体中引入缺陷,在光子禁带中会出现反常的缺陷模[8~10]1由于EM模在缺陷中的局域效应,使得含缺陷的光子晶体有很广阔应用前景1将具有不同光子带隙的光子晶体组合在一起可形成光量子阱

[3]

[11~13]

[3~7]

10,其透射谱中与X0共振的电磁模式完全透射,形成了一明显的量化局域态,而且与材料A、B无关,该态两侧对称地分布着一定宽度的禁带1

考虑另外一个由C和D交替堆砌为(CD)m的光子晶体Tm,nC和nD分别是C层和D层的折射率,光学厚度均为K0/2,将Tm体系插入Sn中,得到Mnm=(AB)nA(CD)mA(BA)n的系统,形成光量子阱结构,nA、nB、n取值与上面一致,nC=2122,nD=1141,m=3,得到透射谱如图1示1此时,(CD)m被看作缺陷,由于缺陷态的强局域作用,以中间量化局域态为基准,对称地出现了两个新的量化局域态,因而EM波被强烈地局域在这些地方1这些局域态的位置和数目跟m、n密切相关1如果保持n不变,我们发现,逐渐增加m,分布在两侧的量子态会向中间靠拢,而且禁带边缘会分裂出新的局域量子态来1可见,局域量子态的个数跟m/n相关,m/n越大,对称分布在中间量子态两侧的局域量子态个数也就越多1这是因为缺陷的数目增多,局域态也随之增多1该结构可用来设计多通道滤波器,根据所需要滤波的滤波频率来调整m、n的大小1

[8]

,若阱中的光子带隙出现在垒中,我们可观察到

局域的光子态,这些量化的局域态用来形成多通道

滤波1如果位于阱中的局域态强度得到增益,可以用来设计光学器件,在非线性光学器件中应用尤为广泛1例如,强局域化的电磁场可以降低形成光学双稳态的阈值1

在一个呈对称排布的光子晶体体系正中插入另一光学厚度为半波长的光子晶体形成本文讨论的光量子阱结构,由于EM波被强烈的局域在缺陷处,使得其不仅可用来做多通道滤波,还可以作为高效光学开关1

1 组合的光子晶体体系

考虑一个由A和B交替堆砌而成的布洛赫波堆的多层对称系统Sn,A层和B层的折射率分别为nA和nB,光学厚度均为K0/4(K0为1/4波堆截止带中心频率X0对应的波长)1系统结构Sn=(AB)nAA(BA)n,两端完全对称,取nA=2122,nB=1141,n=

国家自然科学基金(批准号:62068001)、江西省自然科学基金资助项目和南昌大学基础理论基金项目资助**

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收稿日期:20030721

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图1 (AB)10A(CD)3A(BA)10光量子阱结构的透射谱Fig.1 Transmissionspectrumforsymmetric(AB)10A(CD)3

A(BA)10PQWstructure

2 光开关的形成

我们利用上述结构来构造低阈值的多通道光开

8期胡水龙等1光量子阱单滤波、多通道开关

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关1材料A和C采用GaAs,B和D采用SiO2,折射率分别为3.4和2.221选择m=10,n=5,透射谱的

禁带中出现了三个局域的响应态1下面讨论对称分布在中间局域态两侧的光量子态的变化1如果通过光照来同时改变C、D的介电常数,由于折射率n=,折射率也随之而发生改变1图2画出了在$nC=$nD=01003的情况下,两端局域响应态的透射率的变化,从图中很容易看到,只要C、D的介电常数起了很微小的变化,局域响应态的透射峰就会有一个较大的偏移,从而使得局域的响应态的透射率就急剧下降,当入射光强度减少到原来的5%时便形成了光开关,图3还给出了nC从3.4逐渐增到3.41时透射率的变化情况,从图中也明显可以看出随着$nC、$nD的增大,透射峰的偏移越大,透射率的变化加剧1相应地,入射光的强度控制着光开关的阈值1实际上,体系Tm中材料介电常数的改变就反映了入射光强的阈值1增加Tm的层数,我们发现两端局域的响应态向中间靠拢,且其半宽由于局域化的增强而变窄,此时,形成光开关所需的阈值光强逐渐减小,因而形成了更加高效的光开关1与此同时,禁带两端分离出新的量化局域态来,这些态的半宽比原来要大,从而这些响应态形成光开关的阈值不会小于靠近中端的局域态1也就是说,多通道开关形成的阈值决定于最边缘需要形成光通开关的阈值1从另一个角度考虑,由于EM

波被强烈的局域在缺

陷处,只要缺陷层的光学长度起了非常微小的变化就能导致EM波位相的改变,如此就改变了局域态的透射状态1与此同时,无论介质的介电常数如何改变,对应于布洛赫波堆特征频率X0的响应态透射率始终保持高透射1因此,我们可以通过控制入射光强反转所有位于禁带中(除了位于中心频率的局域态)的量化响应态1这样就可以用来构造低阈的多通道光开关 …… 此处隐藏：3582字，全部文档内容请下载后查看。喜欢就下载吧 ……