天线与电波传播_第四章
时间:2025-04-04
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西安电子科技大学《天线与电波传播》
天 线 与 电 波 传 播第四章 天线阵
授课老师:徐云学
西安电子科技大学《天线与电波传播》
§4.1 引言多元天线:由两个或两个以上单个天线组成的天线 系统。 阵列天线:由两个或两个以上结构和取向完全相同 的天线平行排列组成的多元天线,又叫做天线阵, 可分为直线阵列,平面阵列和空间阵列等三种形式。 限于课时,我们只讨论直线阵列,它是分析阵列天 线的基础。 类型:离散元阵列;连续元阵列;线阵;平面阵; 立体阵。 天线元(阵列元):组成阵列天线的单个天线。Pr Pt e cdt e cdr 1 t
2
1 2 r
D t t , t D r r , r t r 4 R
2 2
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§4.1 引言【阵列天线实物照片】
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§4.1 方向图乘积定理【二元阵列】由两个天线元构成的直线阵列。 【二元天线阵的方向性】 设有两个结构和取向完全相同的 对称振子,相距为 d 且 d r ,如 左图所示,电流分别为 I I e 和 I I e , 为电流相位差,天 线元在YOZ面内,沿y 轴方向,阵 列的轴与z轴重合。j 2 1 0 j 2 2 0
假设两个天线单元间没有互耦 考虑的天线单元为电基本振子
电基本振子 电场为
E j
kI 0 l e 4
jkr
sin r
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§4.1 方向图乘积定理对于第一个单元: 对于第二个单元: j kr1 kI 0 l e E 1 j 4 r1 2
cos 12
j kr 2 kI 0 l e E 2 j 4 r2
cos 2e j kr 2 2
总场:对 于 远 区 场
j kr 1 kI 0 l e E t E 1 E 2 j 4 r1
2
cos 1
r2
cos 2
1 2 2 d r2 r cos 2 r1 r d cos r1 r2 r
相位近似 幅度近似
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§4.1 方向图乘积定理因此,可得 jkr kI 0 l e j kd cos 2 j kd cos 2 E t j cos e e 4 r jkr kI 0 l e j Et cos 2 cos 4 r
1 kd cos 2
阵因子:
AF 2 cos
1 kd cos 2
总场E=【E(单个单元在参考点)】×【阵因子】 【方向图乘积定理】 任何阵列天线总的方向性函数都等于阵列单元的 方向性函数与阵因子的乘积。
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§4.1 方向图乘积定理 只有各天线元的方向性函数相同时,才能应用方向 性乘积定理,即要求天线元的结构和取向完全相同。 阵函数只与阵列的构成有关,例如:单元间的间距、 单元间的初始相位差等,而与天线元的型式无关。
两个方向图相乘的原则:最大值乘以最大
值仍为最 大值;零乘以任何值仍为零;两个零点之间必有一 个波瓣。
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§4.1 方向图乘积定理
fa( )
f e ( )
F( )
F( )
fa( )
f e ( )
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§4.1 方向图乘积定理【例4.1】给出如下图所示的两个电基本振子,求出 总场的零点位置。其中 d 4 而且 a . 0 b. 2 c. 2 解:a . 0 d 4 ,归一化 jkr kI 0 l e j Et cos 2 cos 4 r
1 kd cos 2
零 点
E tn cos cos cos 4 E tn cos cos cos 0 4 ncos n 0 n 2 cos cos n 0 4
无解
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§4.1 方向图乘积定理b.
2
d 4
,归一化 cos 1 E tn cos cos 4 cos 1 E tn cos cos 0 4 n
cos n 0 n
cos 1 cos 0 cos n 1 n 0 4 2 4 2 n 0
4
cos n 1
2
无解
说明在阵列的 和 2 观察位置,出现零点,其中 0 是阵因子产生的零点, 2 是阵列单元自身产生。
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§4.1 方向图乘积定理b.
2
d 4
,归一化 cos 1 E tn cos cos 4 cos 1 E tn cos cos 0 4 n
cos n 0 n
cos 1 cos 0 cos n 1 无解 4 2 4 2 n
4
cos n 1
2
n
说明在阵列的 和 2 观察位置,出现零点,其中 是阵因子产生的零点, 是阵列单元自身产生。 2
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§4.2 均匀直线阵列推广二元阵列到N元阵列情况,均匀=等幅,等 间距,单元间等相差且递增分布。I1 I 0ej
, I 2 I 0e
j 2
,..., I N 1 I 0 e
j ( N 1 )
, I N I 0e
j ( N )
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§4.2 均匀直线阵列 jkr kI 0 l e j kd cos 2 j kd cos E t j cos e e 4 r 2
类似二元阵的阵因子,N元均匀直线阵的阵因子 可表示为AF 1 e j kd cos
e
j 2 kd cos
e
j N 1 kd cos
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