第8届国际物理奥林匹克竞赛试题与解答

（1975年于德意志民主共和国的居斯特罗）

0【题1】一根杆以恒定的角速度ω绕竖直轴旋转，杆与轴的夹角为（90－α）。质量为

m的质点可以沿杆滑动，摩擦系数为μ 。求转动过程中，质点保

持在同一高度的条件（如图8.1）。

解：我们发现，采用所谓“滑动摩擦角”概念是有用的。如

果滑动摩擦系数等于某一角度的正切值，就称这个角ε为“滑动

摩擦角”（如解图8.1所示），即tan ε＝μ

我们必须求出把物体压向平台的合力。如果合力与平面法线

之间的夹角在滑动摩擦角之内，则摩擦力大到足以阻止运动。极

限情形是合力与摩擦角的一臂重合。 对于本题，当我们寻找质点在旋转杆上向上滑动的极限情况

时，合力应位于（α＋ε）角的双臂内（如解图8.2所示）。 图8.1

解图8.1 解图8.2

22把质点压在杆上的力是重力mg与mωr＝mωLcosα的合力。故质点在向上滑动的极限

情形下，角（α＋ε）的正切为

m 2Lcos 2Lcos tan( ) mgg

同理，质点向下滑动的极限情形可用角（α＋ε）的正切得到。

于是，如果tan( － ) 600450300

150 2Lcos g tan( )

则质点在旋转杆上处于平衡。

从边界条件可以看出，存在着一个较高位置（Lf）和一个0.3m0.10.2

较低位置（La），质点在这两位置之间的任何地方将处于随遇

解图8.3

平衡状态。在这两边界之外，质点无法平衡，质点将向上或向下滑动。随遇平衡位置

Lf－La可由边界条件导出：

Lf La 2gtan 2322 cos (1 tan tan )

解图8.3对不同的α角，画出质点在杆上哪些部分处于随遇

-10平衡，（取ω＝10 s，μ＝0.268，ε＝15）。虚线表示无摩擦时质点非稳定平衡位置。

【题2】求出厚透镜对两个不同波长有同一焦距的条件，并就不同类型的透镜讨论可行

性。

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解答：我们必须知道厚透镜的性质。厚透镜

由下述数据表征：球形表面的半径r1和r2，厚

度d和折射率n（如解图8.4所示）。焦距f＝B F

由下式给出 111n 11 (n 1) d() frrnrr212 1焦距是从主点B算起的。B点离表面的距离为 解图8.4

BA h r2d n(r1 r2) d(n 1)

上述公式对任意厚度的厚透镜都成立，但只对近轴光线才给出满意的结果，因为是在一

定的近似下得到的。

光被透镜色散。透镜对波长λ a的折射率是n a，对波长λ b的折射率是n b。按折射

率的幂次整理焦距公式，得

f（r1＋r2－d）n2＋[2fd－f（r1 ＋r2）－r1r 2]n－f d＝0

这是一个二次方程。给定一个f值，应有两个n值，因此，我们的问题可望解决。

先后以n a和n b代入方程，并令其相等：

(na 1)(n 1n 11111 d a) (nb 1)( db) r1r2nar1r2r1r2nbr1r2

结果得出r1 r2 d(1 1) nanb

如果半径r1、r2与厚度d满足这一条件，则对两个不同的波长，即对两个不同的折射率

来说，焦距是相同的。有趣的是折射率的乘积n a·n b在起作用，而不是色散（n b－n a）。

因为折射率大于１，于是括号内的数值小于１，说明半径之和小于镜厚。这意味着透镜是相

当厚的。

结果讨论：首先透镜不能是平凸或平凹的，因为这种透镜有无限大的半径。其次，r1

和r2之一为负的发散透镜是许可的，但不能是双凹透镜。

如果要求的不是f而是（f－h）对两个折射率有相同的值（注：即要求消除焦点色差），

实现这一点也是可能的，但却是一个复杂得多的问题。

【题3】质量为m的一簇离子在P点以同一速度v向不同方向散开（如图8.2）。垂直纸

面的均匀磁场B将这些离子聚焦于R点，距离PR＝2a，离子的轨道应是对称的。试确定磁

场区的边界。 解：在磁场B中，作用于电量为Q、速度为v的质点

上的洛仑兹力为Q v B。结果使粒子在半径为r的圆轨道上运动，即：

2

QvB

质量为

图8.2 mv rPm的所有粒子都在半径为 京翰教育中心

r mv的相同的圆轨道上运动。离开磁场后，它们将沿最后的切线方向直线飞行。磁QB

场边界应按所有离子都打在同一点R的要求去寻找。要解决的数学问题是，粒子应从这些半

径为r的圆的何处离开，才能使它们的切线在R点相交。这些半径为r的圆的圆心都位于y

轴上（如解图8.5所示）

在半径为r的圆轨道上运动的粒子，在坐标为（x，y）的A点离开磁场，沿切线飞向R。

由相似三角形得到：

解

图8.5

y ba x xy

222圆的方程为x (y b) r

消去（y－b），得到满足条件的A点的集合，因此，表示磁场

边界的函数为：

y (a)x(a x)

r x22

这是一个四次函数。只要在第一象限画出这个函数的曲线，(b)

把它对y轴反演即可。

表示磁场边界的函数的形式取决于给定的距离a和半径r的

相对大小（见解图8.6（a），（b），（c））。

(c) 如果半径r小于a（小速度强磁场），则磁场边界无限延伸，

①向任何方向出发的离子也都能聚焦。

② 如果半径r等于a，所有的离子也都能聚焦。磁场边界在P和R点处垂直出发，处在

有限的范围内。

如果半径r大于a，边界更为平坦。那些出发方向比P点切线更陡的离子不能达到R点。 解图8.6

① （注：原文“向任何方向出的离子都能聚焦”的结论不妥。在r＜a时，v与x轴夹角

0②大于90的离子无法聚焦。在r＝a时，“所有的离子也都能聚焦” 的结论也不妥。v与x

0轴夹角大于90的离子也无法聚焦。）

【实验题】测定有两个接点的某一半导体器件的特性曲线。其最大允许负载为0.25W，

可供使用的是：对所有量程内阻均已知的两个电表，一个9V的电池，一个可调电阻器及一

个固定电阻器。

解答：通过伏安计测量电压和安培计测量电流所得到的特性曲线，表明该半导体器件是

齐纳（ Z e n e r ）二极管。

（注：原文无详细解答，没有给出测量伏安特性的具体线路）

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