电磁ab效应及有关问题张永德作者的文章《电磁ab 效应及有关问题》该

第

卷

大期下』

学

物

理

年第

电磁

效应及有关问题中国科技大学

张永德

摘要

本文简要总结了电碌

效应

,

较全面

一个细螺线管、

通电后管内

铸

,

但管外

地论述了与之有关的问题线,

并

这个细螺线管产生一细束磁力

称为磁弦

理论分析表明,

,

相对于无螺线,

一

、

一

效应,

在经典力学中描述电磁场和带电粒子运动的学上的方便,,

管或没通电来说干涉花样在包络不变情况下发生了移动极值位置移动电流若反号理论分析花样也反移现对此作

方程和不具有物理意义,

力公式

,

都是

直接用场强表达的

矢势和标势的引人只是数只有规范变

换下不变的场强才有物理意义

在量子力学,

中根据最小电磁祸合原理矢势和标势进入

电磁场虽然以其方程但电磁场,

经规范变换后仅导致波函数多一个相因子即

撇一样,

方程在规范变换下不变,

因此人

图

双缝、

效应实验示意图,

们一直认为在量子力学中也如同经典力学中只有电磁场的场强才具有可观测的物理

由于缝

是相干分解

不失一般性

,

可以假设缝。,和通电前望访夕立刁

上电子波有相同的相位

,

效应,

和提年灿出在量子力学中电磁场的势有直接的可观,

但是

,

从而将此实验简化为图

所示

测的物理效应磁

一

‘

,

丫少

效应和’,

一下硕二

甲

又,

,

‘

‘刀飞

年奇异量子效应行为应量

提出了一种,

中。

,

毋。

一

泊

,

表明在某些电磁过程中一

电效尸一一一一

磁场的场强已不能有效地描述带电粒子的量子这种效应称之为,

爪

、

由于电磁场的场强都是一些关于电磁势的因而是一些表征着电磁场局域性质的效应不能用电磁场的局域性质来描述

咬、、

公

微分量

、了

一

就意味着它可能根源于电磁场的空间整体性质这是效应从一开始就向我们启示的可用图的理想实验来说明效应

图

双缝

效应等效图

点的合振幅为

在电子双缝通电后

实验的缝屏后面两缝之间紧靠缝屏的地方放置

电磁ab效应及有关问题张永德作者的文章《电磁ab 效应及有关问题》该

。一

一

号,

它改变了两束电子的相位差

,

从而改变了双缝

干涉的强度分布,,,

这个内部相因子还可改写为一。

访

晋女,

一

。一

号着

‘

素

二乡

‘

素

丁丁

,‘

二

,“一。

希

。

为求解此方程中,

令一中。一

这里中是回路积分时回路所圈住的磁通

由,

等

于这个相因子并不改变单缝衍射的强度分布所以在条纹移动时这已为实验所证实电,‘,。,

诸条纹极值的包络仍不变

其中七方程,

为待定函数中。

,

代入,

中

的

注意一

所满足的方程。

可得

效应和。

牛月艺矛

,

【

一

手‘

】

告

从效应,

也预言了电通量的,

设不存在电磁场标势作用时访二苦兴‘

体系的哈

一

号,

密顿量为

,

二

中。

若要此方程成立

只需要求一

有标势

甲

存在时一

手

”‘一”

甲

即

‘一

素

‘,

相应的,一。。一

方程解为

专

“

,

一

丁

‘

,

积分便得不计常数乘子一时除去一。

它在下面

甲

归这很容易用直接计算来证实

可设计如图

的理想实验来检验电的,

希

一,

效应

,

、

为两个屏蔽金属元筒,

电子束

总之可得,一。

采用时在控开关将电子束分成一个个波包波包线度满,

处被相干分解

在处相干叠加

景

叮一

。

,

,

足铸

注意

,

这里,

中。前面的相因子在,

的区域的,

与路径有关区域里

因而是不可积的

只在,

它才与路径无关这也说明了

磁场图电效应实验示意图

及其物理效应毕竟是一种物理的实在

是不能

够用任何数学变换将之转化成相因子的于是。,

在通电情况下,,

,

。

点的合振幅为

筒长度这里第二个以便分析 “

》波包线度》电子波长》”

一。

、

仃一少“

。

。

、

,一儿。,

。

符号要求电子波足够单色用一个时延机制来控制,,,

,

中

使,

得波包未进人时谷,,

飞这里没有可观测的物理效应

万‘一、,

,

切

进人后筒的电势为上升且使随时间的电势不同,,,

当波包从金属筒出来时在筒中受甲,,

电势突降为作用甲,

电子,

大括号外的相因子是新增的外部相因 …… 此处隐藏：4692字，全部文档内容请下载后查看。喜欢就下载吧 ……